2変数関数の極限・収束・発散の定義:トピック一覧 |
・定義:2変数関数、2変数関数の収束・極限値/累次極限/∞への発散/−∞への発散 ・定理:2変数関数の極限と累次極限との関係/関数の収束と点列・数列の収束の関連性 |
※ 他のタイプの関数の極限の具体例:1変数関数の収束・極限値/ n変数関数の収束・極限値/実数値関数の極限/ベクトル値関数の極限/距離空間のあいだの写像の極限 ※2変数関数に関する諸概念の定義:2変数関数の諸属性/極限の性質/連続性/偏微分/全微分/矩形上の積分/点集合上の積分 →参考文献・総目次 |
2変数関数 | ||
定義 |
2 変数関数とは、「2個の実数の組(x,y)に対して、実数zを対応づける規則」 「2次元平面R2上の点集合(定義域)Dに属す各点Pにたいして、 実数zを対応づける規則」 「2次元平面R2の部分集合Dから、実数体Rへの、写像」 のこと。 z=f (x,y) 、z=f (P) 、f : D→R 、f :R2⊃D→R などと表す。 |
→ 2変数関数の諸属性[ 文献]西村『経済数学早分かり』3章§1.1関数とは(p.104) 小平 『解析入門U』§6.1(p253);§6.4(p309); 笠原『微分積分学』1.4(pp.22-3)。 杉浦『解析入門I』I§6(p.50); 黒田『微分積分学』8.2.1(p.276); 木『解析概論』8.函数(p.19) |
定義の |
2 個の実数の組(x,y)とは、実2次元数ベクトルのことにほかならないから、2変数関数とは、 「実2次元数ベクトルx=(x,y)にたいして、実数zを対応づける規則」。 「実2次元数ベクトル空間R2の部分集合(定義域)Dの各元xに対して、 実数体Rの元zを対応づける規則」 「実2次元数ベクトル空間R2の部分集合から、実数体Rへの、写像」 などといっても同じ。 z=f (x) 、f: D→R 、f :R2⊃D→R などと表す。 |
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関連 |
2変数関数の諸属性/極限の性質/連続性/偏微分/全微分/矩形上の積分/点集合上の積分 |
定義: 2変数関数の収束convergence・極限値limit |
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→ はじめに読むべき定義/ε-δ論法による定義/近傍概念による定義 |
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はじめに |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 f ( x,y )→c ( x→a , y→b ) f ( P )→c ( P → A ) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() とは、 どの方向からであれ、いかなる経路を通ってであれ、 動点P(x,y)を、定点A(a,b)に一致させることなく定点A(a,b)に近づけると、 動点P(x,y)の定点A(a,b)への接近方向・接近経路にかかわらず、 関数f (x,y)の値が同じ1つの実数値cに近づくことをいう。 ![]() ※留意点 (1)極限の定義において、点Pと点Aが一致することは除外している。 点Aが関数f (x,y)の定義域に含まれているとは限らない。 (2) 点Pの点Aへの接近方向・接近経路によって、 f (x,y)が近づく値が異なるときには、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)がcに収束しない」 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、 関数f (x,y)に極限値は存在しない」という。 ※この定義は一見わかりやすい。 ところが、「近づく」とはいかなる事態を指すのか、という点が、 明らかにされておらず、 この「収束」「極限」定義は、実のところは不正確で、 証明での使用に耐えられない。 そこで、 「近づく」の意味を明確化するために、 「収束」「極限」概念は、次のように厳密に定義される。 |
cf .2変数関数の累次極限[ 他のタイプの関数の極限]・1変数関数の収束・極限値 ・ n変数関数の収束・極限値 ・実数値関数の極限 ・ベクトル値関数の極限 ・距離空間のあいだの写像の極限 [ 活用例]・2変数関数の連続性の定義 ・2変数関数の偏微分の定義 [ 文献]和達『微分積分』pp.112-114; 矢野・田代『社会科学者のための基礎数学改訂版』p. 91. 高橋『経済学とファイナンスのための数学』pp.141-142.; 小平『解析入門U』定義6.1(p.259); 黒田『微分積分学』定義8.6(p.277); 木『解析概論』9極限(p.20). |
→ 「2変数関数の収束・極限の定義」先頭 |
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厳密な 論法 |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 f ( x,y )→c ( x→a , y→b ) f ( P )→c ( P → A ) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() とは、 任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、ある正の実数δをとると、 0<d( P, A )<δ ⇒ d ( f (P), c )<ε が成り立つ ということ。 この定義を、論理記号で表せば、 (∀ε>0)(∃δ>0)(∀P∈R2 )(0<d( P, A )<δ⇒d ( f (P), c )<ε ) となる。 * d ( P, A )は、2次元平面R2上での点Pと点Aとの距離を、 d ( f (P), c )は、R上のf (P)とcとの距離| f (P)−c|を表す。 |
[ 文献]小平『解析入門U』p.259; 笠原『微分積分学』1.4[2](p.28); 吹田新保『理工系の微分積分学』pp.158-159. 高橋『経済学とファイナンスのための数学』p. 143; 木『解析概論』p.20. ルディン『現代解析学』4.1(p.81):距離空間一般上。 |
※ユークリッド距離が定められたユークリッド空間 R2における極限概念2変数関数f (x,y)、すなわち、「2次元平面R2の部分集合から、実数体Rへの、写像」について、 収束・極限を扱う際には、 特別な目的がない限り、 2次元平面R2上の距離をユークリッド距離で定めて、2次元平面R2をユークリッド平面R2とし、 実数体Rの距離をユークリッド距離で定めて、Rを1次元ユークリッド空間Rとする設定のもとで 考えるのが普通。 この設定下では、 ![]() d ( f (P), c )=| f (P)−c|=| f (x,y)−c| だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 の定義は、具体的には ┌任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | 「 ![]() | ならば | f (x,y)−c|<ε 」 └を成り立たせる (∀ε>0)(∃δ>0)(∀x,y∈R )( ![]() となる。 |
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※ 2次元数ベクトル空間の上に定義されたユークリッド空間R2における極限概念R2にベクトルの加法・スカラー乗法・自然な内積(標準内積)・ユークリッドノルム‖‖が定義されており、 R2を実2次元数ベクトル空間・計量実ベクトル空間・ノルム空間として扱える場合、 任意の実2次元数ベクトルx, y∈R2のユークリッド距離は‖x−y‖ と表せる。 このユークリッド距離を定義したユークリッド平面R2のもとでは、 d( P, A )=‖P−A‖ だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 の定義は、 ┌任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | 「 0<‖P−A‖<δ ならば | f (P)−c|<ε 」 | └を成り立たせる (∀ε>0)(∃δ>0)(∀P∈R2 )(0<‖P−A‖<δ⇒| f (P)−c|<ε ) と表せる。 ただし、上記のPは、「点P(x,y)」を表す実2次元数ベクトル(x,y)、 上記のAは、「点A(a,b)」を表す実2次元数ベクトル(a,b) である。 |
→ 「2変数関数の収束・極限の定義」先頭 |
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近傍を |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() とは、 実数cの任意の(どんな)「R上のε近傍Uε(c)」に対して(でも)、 ある「R2上の点Aの除外δ近傍U*δ(A)」が存在して、 f ( U*δ(A) ) ⊂Uε(c) を満たす ということ。 この定義を別の表現でいうと、 任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、ある正の実数δが存在して、 「 f ( U*δ(A) ) ⊂Uε(c) 」 すなわち「 (x,y)∈U*δ(A) ならば、 f(x,y) ∈Uε(c)」 を成り立たせる、 ということ。 この定義を、論理記号で表せば、 (∀Uε(c))(∃U*δ(A))( f ( U*δ(A) ) ⊂Uε(c) ) (∀ε>0)(∃δ>0)( f ( U*δ(A) ) ⊂Uε(c) ) (∀ε>0)(∃δ>0)(∀P∈R2 )( P∈U*δ(A) ⇒ f (P) ∈Uε(c)) となる。 |
[ 文献]笠原『微分積分学』1.4[2](p.28); |
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※ユークリッド距離が定められたユークリッド空間 R2における極限概念2変数関数f (x,y)、すなわち、「2次元平面R2の部分集合から、実数体Rへの、写像」について、 収束・極限を扱う際には、 特別な目的がない限り、 2次元平面R2上の距離をユークリッド距離で定めて、2次元平面R2をユークリッド平面R2とし、 実数体Rの距離をユークリッド距離で定めて、Rを1次元ユークリッド空間Rとする 設定のもとで考えるのが普通。 この設定のもとでは、 点A(a,b)の「R2上の除外δ近傍U*δ(A)」は、 ![]() 実数cの「R上のε近傍Uε(c)」は、(c−ε,c+ε) だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 の定義は、具体的には ┌任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | ![]() | ならば f (P)∈(c−ε,c+ε) └を成り立たせる となる。 |
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※ 2次元数ベクトル空間の上に定義されたユークリッド空間R2における極限概念R2にベクトルの加法・スカラー乗法・自然な内積(標準内積)・ユークリッドノルム‖‖が定義されており、 R2を実2次元数ベクトル空間・計量実ベクトル空間・ノルム空間として扱える場合、 任意の実2次元数ベクトルx, y∈R2のユークリッド距離は‖x−y‖ と表せる。 このユークリッド距離を定義したユークリッド平面R2のもとでは、 点A(a,b)の「R2上の除外δ近傍U*δ(A)」は、U*δ(A)={ Q∈R2 | 0<‖Q−A‖<ε } 実数cの「R上のε近傍Uε(c)」は、(c−ε,c+ε) だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が実数cに収束する」 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたときの、関数f (x,y)の極限値は実数cである」 の定義は、 ┌任意の(どんな)正の実数εに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | P∈U*δ(A)={ Q∈R2 | 0<‖Q−A‖<ε } | ならば | f (P)∈(c−ε,c+ε) └を成り立たせる と表せる。 ただし、上記のPは、「点P(x,y)」を表す実2次元数ベクトル(x,y)、 上記のAは、「点A(a,b)」を表す実2次元数ベクトル(a,b) である。 |
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→ [トピック一覧:2変数関数の極限]→総目次 |
2変数関数の累次極限 | ||
定義 |
2変数関数の極限に対して、![]() ![]() を累次極限とよぶ。 |
[ 文献]吹田・新保『理工系の微分積分学』p. 159. . |
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[トピック一覧:2変数関数の極限]2変数関数の極限と累次極限 | |||
定理 |
2変数関数の極限![]() が存在するなら、 二つの累次極限 ![]() ![]() が存在して、ともにcに等しい。 (ただし、{ }内の極限は存在するものとする) |
[ 文献]吹田・新保『理工系の微分積分学』p. 159. |
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例 |
以下の原点での極限は? ![]() は存在しない。 |
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→ [トピック一覧:2変数関数の極限]→総目次 |
2変数関数の収束の、点列・数列の収束への言い換え | |||
定理 1 |
次の命題 P,Q,Rは互いに言い換え可能である。つまり、命題P⇔命題Q⇔命題R。 命題P: 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、 関数f ( P )=f (x,y)が実数cに収束する これを記号で表すと、 f ( P )→c ( P → A ) f (x,y)→c ( x→a , y→b ) ![]() ![]() など。 |
→ 1変数関数の収束の、数列の収束への言い換え→ n変数関数の収束の、点列・数列の収束への言い換え →実数値関数の収束の、点列・数列の収束への言い換え →ベクトル値関数の収束の、点列の収束への言い換え →距離空間の間の写像の収束の、点列の収束への言い換え [ 文献]吹田・新保『理工系の微分積分学』p. 159. 小平『解析入門U』p.259:証明略; 杉浦『解析入門I』p.53:証明付; 木『解析概論』9極限(p.22):証明付. ルディン『現代解析学』4.1(p.81):距離空間一般上。 |
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命題 Q:どんなR2上の点列{ Pn }={ P1 , P2 , P3,…}={ (x1 ,y1 ) , (x2 ,y2 ), (x3 ,y3 ),…}についてであれ、 1. その点列{ Pn }={ P1 , P2 , P3,…}={ (x1 ,y1 ) , (x2 ,y2 ), (x3 ,y3 ),…}が点A(a,b)に収束し、 かつ 2. その点列の各項 P1 , P2 , P3,…がどれも点Aと一致しない 限り、 その点列の各項 P1 , P2 , P3,…を2変数関数f によりR上に写した像の数列 { f ( Pn ) }={ f ( P1 ), f ( P2 ) , f ( P3 ) ,… }={ f ( x1 ,y1 ) , f (x2 ,y2 ), f (x3 ,y3 ),… } は実数cに収束する。 つまり、 任意のR2上の点列{ Pn }={ P1 , P2 , P3,…}={ (x1 ,y1 ) , (x2 ,y2 ), (x3 ,y3 ),…}について、 Pn→A (n→∞) かつ P1≠A , P2≠A , P3≠A ,…ならば、f (Pn)→c (n→∞) 論理記号で表すと、 (∀{ Pn })(( Pn→A (n→∞)かつ(∀n) (Pn ≠A) )⇒ f (Pn)→c (n→∞)) 命題 R:いかなる「実数aに収束する数列{ x1 , x2 , x3 ,…}」と「実数bに収束する数列{ y1 , y2 , y3 ,…}」に対しても、 (ただし、x1≠a , x2≠a , x3≠a ,… 、y1≠b , y2≠b , y3≠b ,… ) 数列 { f ( Pn ) }={ f ( P1 ) , f ( P2 ), f ( P3 ),…}={ f ( x1 ,y1 ) , f (x2 ,y2 ), f (x3 ,y3 ),…} が実数cに収束する。 つまり、 (∀ { xn } { yn } ) (((∀n) (xn ≠a かつ yn ≠b ) かつ xn→a (n→∞) かつ yn→b (n→∞))⇒ f (xn ,yn)→c (n→∞)) ※なぜ? ・「命題P⇒命題Q」となるわけ→証明 ・「命題Q⇒命題P」となるわけ→証明 ・「命題Q⇔命題R」となるのは、点列の収束と数列の収束の関係による。 |
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定理 2 |
点P(x,y), 点A(a,b)とする。 P → A のとき、 f ( P )が収束するための必要十分条件は、 点A(a,b)に収束するどんな点列{ Pn }(ただし、Pn∈D, Pn ≠A )に対しても、 数列 { f ( Pn ) }が収束することである。 ※極限値の値をだしていないことに注意。 |
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活用例 |
コーシーの判定条件 |
定義:∞に発散する |
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はじめに |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が∞に発散する」f ( x,y )→+∞( x→a , y→b ) f ( P )→+∞ ( P → A ) ![]() ![]() ![]() とは、 点P(x,y)を、点A(a,b)に一致させることなく点A(a,b)に近づけるとき、 関数f(x,y)が限りなく大きくなることをいう。 ※この定義は一見わかりやすい。 ところが、 「近づく」「限りなく大きくなる」とはいかなる事態を指すのかという点が、 明らかにされておらず、 この「発散」定義は不正確で、証明のなかでは使いものにならない。 そこで、 「近づく」「限りなく大きくなる」の意味を明確化するために、 「発散」概念は、次のように厳密化される。 |
→ 1変数関数の発散→ n変数関数の発散
[ 文献]高木・押切 『解析I・微分』p.25. |
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厳密な |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が∞に発散する」f ( x,y )→+∞( x→a , y→b ) f ( P )→+∞ ( P → A ) ![]() ![]() ![]() とは、 任意の(どんな大きな)実数Kに対して(でも)、ある正の実数δをとると、 「0<d( P, A )<δ ならば f (x,y)>K 」 が成りたつ ということ。 この定義を、論理記号で表せば、 (∀K∈R)(∃δ>0)(0<d( P, A )<δ⇒f (x,y)>K ) となる。 * d ( P, A )は、2次元平面R2上での点Pと点Aとの距離を表す。 |
杉浦 |
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Euclid 平面において |
2変数関数f (x,y)、すなわち、「2次元平面R2の部分集合から、実数体Rへの、写像」について、 収束・極限・発散等を扱う際には、 特別な目的がない限り、 2次元平面R2上の距離をユークリッド距離で定めて、2次元平面R2をユークリッド平面R2とする 設定のもとで考えるのが普通。 この設定下では、 ![]() だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が∞に発散する」 の定義は、具体的には ┌任意の(どんな大きな)実数Kに対して(でも)、 |ある正の実数δをとると、 | 「 ![]() | ならば f (x,y)>K 」 └を成り立たせる (∀K∈R)(∃δ>0)( ![]() となる。 |
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数ベクトル空間 において |
R2にベクトルの加法・スカラー乗法・自然な内積(標準内積)・ユークリッドノルム‖‖が定義されており、 R2を実2次元数ベクトル空間・計量実ベクトル空間・ノルム空間として扱える場合、 任意の実2次元数ベクトルx, y∈R2のユークリッド距離は‖x−y‖ と表せる。 このユークリッド距離を定義したユークリッド平面R2のもとでは、 d( P, A )=‖P−A‖ だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が∞に発散する」の定義は、 ┌任意の(どんな大きな)実数Kに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | 「 0<‖P−A‖<δ ならば f (x,y)>K 」 └を成り立たせる (∀K∈R)(∃δ>0)(0<‖P−A‖<δ⇒f (x,y)>K ) と表せる。 ただし、上記のPは、「点P(x,y)」を表す実2次元数ベクトル(x,y)、 上記のAは、「点A(a,b)」を表す実2次元数ベクトル(a,b) である。 |
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定義:−∞に発散する |
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はじめに |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が−∞に発散する」f ( x,y )→−∞ ( x→a , y→b ) 、 f ( P )→−∞ ( P → A ) ![]() ![]() ![]() とは、 点P(x,y)を、点A(a,b)に一致させることなく点A(a,b)に近づけるとき、 関数f(x,y)が限りなく小さくなることをいう。 ※この定義は一見わかりやすい。 ところが、 「近づく」「限りなく小さくなる」とはいかなる事態を指すのかという点が、 明らかにされておらず、 この「発散」定義は不正確で、証明のなかでは使いものにならない。 そこで、 「近づく」「限りなく小さくなる」の意味を明確化するために、 「発散」概念は、次のように厳密化される。 |
→ 1変数関数の発散→ n変数関数の発散 [ 文献]高木・押切 『解析I・微分』p.25. |
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厳密な |
「 点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が−∞に発散する」f ( x,y )→−∞ ( x→a , y→b ) 、 f ( P )→−∞ ( P → A ) ![]() ![]() ![]() とは、 任意の(どんな小さな)実数Kに対して(でも)、ある正の実数δをとると、 「0<d( P, A )<δ ならば f (x,y)<K 」 が成りたつ ということ。 この定義を、論理記号で表せば、 (∀K∈R)(∃δ>0)(0<d( P, A )<δ⇒f (x,y)<K ) となる。 * d ( P, A )は、2次元平面R2上での点Pと点Aとの距離を表す。 |
杉浦 |
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Euclid 平面において |
2変数関数f (x,y)、すなわち、「2次元平面R2の部分集合から、実数体Rへの、写像」について、 収束・極限・発散等を扱う際には、 特別な目的がない限り、 2次元平面R2上の距離をユークリッド距離で定めて、2次元平面R2をユークリッド平面R2とする 設定のもとで考えるのが普通。 この設定下では、 ![]() だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が−∞に発散する」 の定義は、具体的には ┌任意の(どんな小さな)実数Kに対して(でも)、 |ある正の実数δをとると、 | 「 ![]() | ならば f (x,y)<K 」 └を成り立たせる (∀K∈R)(∃δ>0)( ![]() となる。 |
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数ベクトル空間 において |
R2にベクトルの加法・スカラー乗法・自然な内積(標準内積)・ユークリッドノルム‖‖が定義されており、 R2を実2次元数ベクトル空間・計量実ベクトル空間・ノルム空間として扱える場合、 任意の実2次元数ベクトルx, y∈R2のユークリッド距離は‖x−y‖ と表せる。 このユークリッド距離を定義したユークリッド平面R2のもとでは、 d( P, A )=‖P−A‖ だから、 「点P(x,y)を点A(a,b)に近づけたとき、関数f (x,y)が−∞に発散する」の定義は、 ┌任意の(どんな小さな)実数Kに対して(でも)、 |ある正の実数δが存在して、 | 「 0<‖P−A‖<δ ならば f (x,y)<K 」 └を成り立たせる (∀K∈R)(∃δ>0)(0<‖P−A‖<δ⇒f (x,y)<K ) と表せる。 ただし、上記のPは、「点P(x,y)」を表す実2次元数ベクトル(x,y)、 上記のAは、「点A(a,b)」を表す実2次元数ベクトル(a,b) である。 |
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[トピック一覧:2変数関数の極限]→
[トピック一覧:2変数関数の極限]和達三樹『
理工系の数学入門コース1・微分積分』岩波書店、1988年、pp.112-114.→
[トピック一覧:2変数関数の極限]